Overfør kredsløb
En overførselsbane inden for astronautik er den bane , hvor et rumfartøj midlertidigt placeres mellem en indledende bane eller startstien og en målbane.
Det tilsvarende udtryk på engelsk er overførselsbane .
Hohmann overførselsbane
A Hohmann bane (også kaldet overførsel , undertiden blot kredsløb ) er en bane, som gør det muligt at passere fra en cirkulær bane til en anden cirkulær bane beliggende i det samme plan, ved hjælp af kun to impuls manøvrer. Ved at begrænse sig til to manøvrer er denne bane den, der bruger mindst mulig energi. På den anden side med mere end to manøvrer kan vi ty til såkaldte bi-elliptiske overførsler, der viser sig at være mere energieffektive, men på betingelse af, at radius på ankomstbanen overstiger en faktor ~ 12, der er fra startbanen .
Startkredsen er cirkulær i lav højde, dvs. f.eks. (Med R- jordradius), periode , hastighed , i hvilken og .
r1=1,15R{\ displaystyle \ scriptstyle {r_ {1} = 1,15R}}T1=T0(r1R)3/2{\ displaystyle \ scriptstyle {T_ {1} = T_ {0} \ left ({\ frac {r_ {1}} {R}} \ right) ^ {3/2}}}V1=V0(Rr1)1/2{\ displaystyle \ scriptstyle {V_ {1} = V_ {0} \ venstre ({\ frac {R} {r_ {1}}} \ højre) ^ {1/2}}}T0≈84mjegikke{\ displaystyle \ scriptstyle {T_ {0} \ approx 84 \; {\ rm {min}}}}V0≈ 8,2km/s{\ displaystyle \ scriptstyle {V_ {0} \ approx \ 8,2 \; {\ rm {km / s}}}}
Målet kredsløb er cirkulært i stor højde, dvs. for eksempel, hvis periode og hastighed er defineret af lignende formler.
r2=6,61R{\ displaystyle \ scriptstyle {r_ {2} = 6,61R}}T2=T0(r2R)3/2{\ displaystyle \ scriptstyle {T_ {2} = T_ {0} \ venstre ({\ frac {r_ {2}} {R}} \ højre) ^ {3/2}}}V2=V0(Rr2)1/2{\ displaystyle \ scriptstyle {V_ {2} = V_ {0} \ left ({\ frac {R} {r_ {2}}} \ right) ^ {1/2}}}
Hohmanns bane er overføringsellipsen af perigee og apogeum , derfor af hovedaksen og af excentricitet . Dens vinkelmoment , energi og periode er derfor kendt.
r1{\ displaystyle \ scriptstyle {r_ {1}}} r2{\ displaystyle \ scriptstyle {r_ {2}}}2på=r1+r2≈7,76R{\ displaystyle \ scriptstyle {2a = r_ {1} + r_ {2} \ ca. 7,76R}} e=r2-r1r2+r1≈0,708{\ displaystyle \ scriptstyle {e = {\ frac {r_ {2} -r_ {1}} {r_ {2} + r_ {1}}} \ ca. 0,708}} L{\ displaystyle \ scriptstyle L}E{\ displaystyle \ scriptstyle E}T{\ displaystyle \ scriptstyle T}
Med tiden giver motoren ekstra hastighed til satellitten, f.eks .
t0{\ displaystyle \ scriptstyle t_ {0}}v{\ displaystyle \ scriptstyle v}
m(V1+v)r1=L{\ displaystyle m (V_ {1} + v) r_ {1} = L}
Med tiden når satellitten sit højdepunkt, men med utilstrækkelig hastighed. Motoren giver et boost i hastighed, så .
t0+T2{\ displaystyle \ scriptstyle {t_ {0} + {\ frac {T} {2}}}}r2{\ displaystyle \ scriptstyle r_ {2}}v′{\ displaystyle v '}
L+mv′r2=mV2r2{\ displaystyle L + mv'r_ {2} = mV_ {2} r_ {2}}
Det er derfor nødvendigt, at vinkelforskydningen i tid mellem satellitens position og satellitens position er , i tilfælde af et rendezvous.
t0{\ displaystyle t_ {0}}S1{\ displaystyle S_ {1}}S2{\ displaystyle S_ {2}}π(1-TT2){\ displaystyle \ pi (1 - {\ frac {T} {T_ {2}}})}
Overførslen af satellitten fra til indebærer en energiomkostning svarende til de to tændinger i motoren: yderligere derefter .
r1{\ displaystyle r_ {1}}r2{\ displaystyle r_ {2}}v=0,277V0{\ displaystyle v = 0.277V_ {0}}v′=0,178V0{\ displaystyle v '= 0.178V_ {0}}
Geostationær overførselsbane
Reference
Fransk lov: dekret af 20. februar 1995 vedrørende terminologi inden for rumvidenskab og teknologi.
Se også
Relaterede artikler
eksterne links
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">